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抛物量子点中强耦合磁双极化子内部激发态性质被引量：8: 2014年; 基于Lee-Low-Pines幺正变换,采用Pekar类型变分法研究了抛物量子点中强耦合磁双极化子的内部激发态性质,当考虑自旋和外磁场影响时,推导出二维量子点中强耦合磁双极化子基态的能量E0,声子平均数ˉN0以及第一激发态的能量E1,声子平均数ˉN1随量子点受限强度ω0,介电常数比η,电子-声子耦合强度α和磁场的回旋共振频率ωC的变化规律.结果表明,磁双极化子的基态能量E0和第一激发态能量E1由两电子的单粒子能量E E,两电子间库仑相互作用能E C,电子自旋与磁场相互作用能E s和电子-声子相互作用能E e-ph四部分组成;单粒子"轨道"运动与磁场相互作用导致了第一激发态能级E1分裂为E(1+1)1,E(1-1)1两条,而电子自旋-磁场相互作用的效应又使基态和第一激发态的各能级均产生了三条"精细结构";ˉN0和ˉN1随ω0,α和ωc的增加而增大,E e-ph的取值总是小于零,其绝对值随α,ω0和ωc的增加而增大;电子-声子相互作用的效应是束缚态磁双极化子形成的有力因素,而限定势和电子之间的库仑排斥能的存在不利于束缚态磁双极化子的形成;能量为E(1-1)1的磁双极化子要比能量为E(1+1)1的磁双极化子更容易且更稳定地处于束缚态.; 额尔敦朝鲁白旭芳韩超; 关键词：量子点内部激发态

量子棒中杂质极化子的内部激发态(英文)被引量：1: 2012年; 通过坐标变换把量子棒的哈密顿量由椭球边界变为球形边界。采用线性组合算符和么正变换方法研究了量子棒中弱耦合杂质极化子的第一内部激发态能量、激发能量和从第一内部激发态到基态跃迁频率随量子棒的横向和纵向有效受限长度、库仑束缚势、椭球的纵横比的变化关系。结果表明:它们随库仑束缚势的增加而增大,随纵横比和有效受限长度的增加而减少。表现出量子棒有趣的量子尺寸限制效应。; 白旭芳王东民肖景林; 关键词：光电子学线性组合算符

量子阱中弱耦合极化子的内部激发态能量: 2008年; 采用线性组合算符和变分相结合的方法,研究了电子与体纵光学声子弱耦合情况下量子阱中极化子的内部激发态能量.导出了无限深量子阱中弱耦合极化子的第一内部激发态能量与阱宽和电子-体纵光学声子耦合强度的函数关系.通过数值计算,结果表明:弱耦合极化子的第一内部激发态能量随阱宽L的增大而减小,随电子-体纵光学声子耦合强度α的增大呈线性减小.; 李喜军肖景林; 关键词：弱耦合极化子内部激发态线性组合算符

量子点中极化子的内部激发态性质被引量：1: 2007年; 采用Huybrechts线性组合算符和幺正变换方法研究了抛物量子点中的强、弱耦合极化子的激发态性质。分别导出强、弱耦合情况下,抛物量子点中的极化子的第一内部激发态能量、激发能量、共振频率与量子点的有效受限长度和电子-声子耦合强度的关系。数值计算结果表明,量子点中弱耦合和强耦合极化子的内部激发态能量、激发能量和共振频率都随量子点的有效受限长度的减小而迅速增大。弱耦合极化子的第一内部激发态能量随电子-声子耦合强度的增加而减少;而强耦合极化子的振动频率随量子点的有效受限长度的减小而迅速增加。弱耦合极化子的第一内部激发态能量、激发能量和共振频率随电子-声子耦合强度的增加而减小。; 乌云其木格肖景林; 关键词：抛物量子点弱耦合极化子

量子点中弱耦合束缚极化子的内部激发态性质: 2007年; 采用线性组合算符和幺正变换方法研究库仑束缚势对量子点中弱耦合束缚极化子激发态性质的影响。计算了束缚极化子的振动频率、第一内部激发态能量、激发能量和共振频率随量子点的有效受限长度,电子-声子耦合强度和库仑束缚势的变化关系。结果表明:量子点中弱耦合束缚极化子的振动频率、第一内部激发态能量、激发能量和共振频率随量子点的有效受限长度的减少而迅速增大,随库仑束缚势的增加而增大。; 王春燕肖景林; 关键词：量子点束缚极化子线性组合算符激发态

磁场对抛物量子点中极化子内部激发态的影响被引量：2: 2007年; 采用线性组合算符和幺正变换方法研究了外场对抛物量子点中极化子的激发态性质的影响,导出了强、弱耦合情况下极化子的第一内部激发态能量E1、激发能量ΔE、共振频率ω与量子点的有效受限长度l0、电子-声子耦合强度α以及外场B的关系。数值计算结果表明,不论强、弱耦合,磁场中量子点内极化子的λ、E1、ΔE和ω都随l0的减小而增大,而且都随回旋频率ωc(磁场B)的增大而增加。另外,在弱耦合情形下,λ、ΔE和ω均与α无关,而E1随α的增大而减小。相反,在强耦合情形下,λ、E、ΔE和ω均随α的增大而增加。; 乌云其木格杨洪涛额尔敦朝鲁; 关键词：抛物量子点极化子

多原子半无限晶体中表面极化子的内部激发态被引量：2: 2007年; 研究多原子半无限晶体中电子与表面光学(SO)声子耦合强,而与体纵光学(LO)声子耦合弱的极化子的激发态性质。采用线性组合算符和幺正变换方法导出与SO声子耦合强而与LO声子耦合弱情形下极化子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能量。结果表明,多原子半无限晶体中与SO声子耦合强,而与LO声子耦合弱的极化子的基态能量、第一内部激发态能量不仅包含不同支LO声子和不同支SO声子与电子耦合的能量,而且也包含不同支SO声子之间相互作用贡献的附加能量。激发能量与体纵光学声子无关。; 任保友肖景林; 关键词：线性组合算符表面极化子

极性晶体量子点中强耦合激子的内部激发态(英文)被引量：2: 2006年; 在有效质量近似下,采用线性组合算符和幺正变换方法研究了极性晶体量子点中强耦合激子的内部激发态性质,导出了极性晶体量子点中强耦合激子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能量随量子点半径的变化关系。对TlCl晶体进行数值计算,结果表明,量子点中强耦合激子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能量随量子点半径的减小而增大。; 李志新张颖王鸿雁肖景林; 关键词：强耦合激子内部激发态线性组合算符

量子点中极化子的内部激发态性质: 本文采用Huybrechts线性组合算符和幺正变换方法研究了抛物量子点中的强、弱耦合极化子的激发态性质。分别导出强、弱耦合情况下，抛物量子点中的极子的第一内部激发态能量、激发能量、共振频率。　　第一章：绪论，介绍本文...; 乌云其木格; 关键词：抛物量子点; 文献传递

耦合强度和磁场对极化子内部激发态的影响被引量：3: 2003年; 应用线性组合算符和幺正变换方法,得出了极化子内部激发态与耦合强度和磁场的关系。数值计算结果表明:随耦合常数α的增加,振动频率λ先减小后增加;随磁场强度的增加,λ单调增加。当α不变时,单电子激发态能量E11、E12以及其能量差ΔE1随磁场强度的增加而增加;当磁场强度不变时,只有α较大时,单电子激发态才能出现;当α给定时,随磁场强度的增大,单电子激发态的Landau能E11L、E12L及其差ΔE1L存在极大值;而磁场强度不变时,它们也是随α的增大而增大。; 赵翠兰肖景林; 关键词：极化子激发态

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